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經(jīng)典電磁場(chǎng)和Yang-Mills場(chǎng)方程的量子表述:摘要：本文主要將經(jīng)典電磁場(chǎng)和Yang-Mills 場(chǎng)方程擴(kuò)展改寫為類中微子方程的量子形式，并將其納入一
般的任意自旋粒子方程的框架。并指出了經(jīng)典電磁場(chǎng)和Yang-Mills場(chǎng)的Dirac 方程與帶洛侖茲規(guī)范的經(jīng)典方程相等價(jià)，最后將四分量的光子方程與其復(fù)共軛方程聯(lián)立，得到了P、C、T對(duì)稱守恒的八分量的馬約拉納光子方程。
關(guān)鍵詞：電磁場(chǎng)、類中微子、光子方程、Dirac 光子、任意自旋粒子、Yang-Mills場(chǎng)、馬約拉納光子。
注：本文是《時(shí)空粒子相互作用理論》系列第三篇至第十六篇的總結(jié)與精簡(jiǎn)。
I: 介紹
電磁場(chǎng)的類中微子的光子方程很多人都作過研究，如朗道、Oppenheimer、Weinberg、Moses、Majorana等[1][2][3]，人們開始大多采用三分量[1][2]的光子方程加一個(gè)散度方程，但此方法不能將電磁流完整地包含于方程中，后來人們采用四分量[1][3][4][5] 的光子方程時(shí)，散度方程與電磁流會(huì)自然包含于光子方程中成為一個(gè)完整方程。近年來這一課題又喚起了大家的興趣，本人采用正交標(biāo)架下的電磁表象來研究電磁場(chǎng)的類中微子方程，比其它表象有更大的方便性，是電磁場(chǎng)最自然的量子描述表象，并將此推廣運(yùn)用于Yang-Mills場(chǎng)。
般的任意自旋粒子方程的框架。并指出了經(jīng)典電磁場(chǎng)和Yang-Mills場(chǎng)的Dirac 方程與帶洛侖茲規(guī)范的經(jīng)典方程相等價(jià)，最后將四分量的光子方程與其復(fù)共軛方程聯(lián)立，得到了P、C、T對(duì)稱守恒的八分量的馬約拉納光子方程。
關(guān)鍵詞：電磁場(chǎng)、類中微子、光子方程、Dirac 光子、任意自旋粒子、Yang-Mills場(chǎng)、馬約拉納光子。
注：本文是《時(shí)空粒子相互作用理論》系列第三篇至第十六篇的總結(jié)與精簡(jiǎn)。
I: 介紹
電磁場(chǎng)的類中微子的光子方程很多人都作過研究，如朗道、Oppenheimer、Weinberg、Moses、Majorana等[1][2][3]，人們開始大多采用三分量[1][2]的光子方程加一個(gè)散度方程，但此方法不能將電磁流完整地包含于方程中，后來人們采用四分量[1][3][4][5] 的光子方程時(shí)，散度方程與電磁流會(huì)自然包含于光子方程中成為一個(gè)完整方程。近年來這一課題又喚起了大家的興趣，本人采用正交標(biāo)架下的電磁表象來研究電磁場(chǎng)的類中微子方程，比其它表象有更大的方便性，是電磁場(chǎng)最自然的量子描述表象，并將此推廣運(yùn)用于Yang-Mills場(chǎng)。
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