在我們的電子設計中有一項逃不掉的干擾，那就是電子噪聲。這些電子噪聲通常包括：散彈噪聲（Shot noise），熱噪聲（Thermal Noise），閃變噪聲（Flicker Noise），突發噪聲（Burst Noise）和雪崩噪聲（Avalanche Noise）等。

電子噪聲的來源多種多樣，對電子設備的功能和性能產生了重大的影響。如何抑制和減少這些電子噪聲的影響，在如今的電子設計中尤為重要。

這些噪聲當中，有一項怎么也躲不過去的噪聲，這種噪聲幾乎以一個常數來影響這接收機的靈敏度，也構成了接收機無法逾越的噪底極限—— -174dBm/Hz，它就是熱噪聲。

我們今天一起來認識一下它。

今天的我們都非常熟悉熱噪聲的來源——它是由導體中電子的布朗運動產生的電子噪聲，它是溫度變化的結果，存在于所有電子器件和傳輸介質中，既不能被減小，更不能被忽略，而且在所有頻譜中都以相同的形態分布，構成了所有無線通信系統的上限。

根據其分布特點，熱噪聲也稱為白噪聲；同時為了紀念它的發現者——J．B．Johnson 和 Harry Nyquist，也稱為約翰遜噪聲或者奈奎斯特噪聲，或者合稱為約翰遜—奈奎斯特噪聲。

熱噪聲的發現

奈奎斯特作為通信界大神級別的存在，相信每一個同學都不陌生，其最著名的奈奎斯特采樣定律，構成了模擬信號數字化的理論基礎。但其實熱噪聲真正的發現者是約翰遜。

1926年，約翰遜在貝爾實驗室中首次發現并且第一次測量到熱噪聲，他把這個消息告訴了他的好朋友奈奎斯特，并且奈奎斯特也能夠解釋這種現象，于是就有了—— 約翰遜 —奈奎斯特噪聲。

可能有些同學會納悶，這次是不是又被奈奎斯特搶了功勞？畢竟前有香農-奈奎斯特采樣定律，這次又有約翰遜-奈奎斯特噪聲。但是我想還是多慮了，這兩位大神的關系可能非同尋常，都來自瑞典，然后移民美國，并且都在北達科他州大學完成的本科學習，并且都在耶魯大學學習和做研究，之后輾轉又都成了貝爾實驗室的同事。在1928年又同時發表在物理雜志上的兩篇論文又奠定了熱噪聲的基礎。

熱噪聲的計算

在通信中，電阻熱噪聲有兩種表示方法，一種是采用并聯等效電路，另一種是采用串聯等效電路，如下圖所示。并聯等效電路是由一個無噪聲電導G和一個功率 譜密度為2kTG的噪聲電流源in(t)并聯，串聯等效電路則由一個無噪聲電阻R和一個噪聲電壓源un(t)串聯。兩者間可用戴維南等效電源定理轉換。

熱噪聲的單邊功率譜密度可以由下面公式計算

其中，KB是玻爾茲曼常數，等于1.38*10^（-23）J/K ；

T是電阻的絕對溫度，單位為K 開爾文；

R是電阻值，單位為Ω 歐姆；

轉換成功率就是

上式就是單位赫茲下的噪聲功率譜密度P。

電阻器所產生的噪聲可以傳遞至其余電路；最大的噪聲功率傳遞發生在噪聲產生阻抗與剩余電路的戴維南等效阻抗阻抗匹配時。在這種情況下兩部分阻抗中的任意一個的耗散噪聲均作用在其本身和其他電阻。由于其中的任何一個電阻只有一半的壓降，因此噪聲功率為：

考慮到信號都有一定的帶寬，因此噪聲的功率譜公式又可以寫作：

注意，上式中頻率的單位為Hz。

我們射頻人比較喜歡用dB來表示比較小或者大的數字，當然噪聲功率也不例外。

把上面公式轉換成dBm形式就是：

注意上面的1000是dBm中的m是毫瓦，毫瓦和瓦的換算系數是1000.

進一步化簡，上式可以表示為：

如果只考慮室溫情況下的噪聲功率的話，室溫下T0=294.15K，

準確的說，第一項的值為-173.9155206 dBm， 約為-174dBm，這也就是-174dBm/Hz的由來了。

如果信號帶寬為1Hz的話，那么-174dBm，就是噪底了。如果信號帶寬越寬的話，這個噪底被抬升的越高。

如下表所示：

審核編輯：黃飛