當電源開關管為晶體管時，Cgs和Cds分別與Cbe和Cce對應，工作原理場效應管的工作原理基本相同或相似。不過基區參與導電的載流子的密度的增加或減少，不是靠靜電感應的作用，而是靠基極電流的注入。

　　由于開關管在導通或關斷期間，其分布參數的性質和作用也在改變，因此，在圖1～5中，要對分布電感Ls和分布電容Cs，以及Cgs和Cds組成的電流回路進行精確計算，難度是很大的。下面，我們將以很長的篇幅來對上面電路進行分析和計算。

　　在圖4中，分布電感Ls和分布電容Cs可以看成是一個串聯振蕩回路，當開關管Q1開始導通的時候，輸入脈沖電壓的上升率遠遠大于輸入電壓通過分布電感Ls對分布電容Cs充電電壓的上升率，此時，串聯振蕩回路開始吸收能量，輸入電壓通過Lds和Ls對Cs進行充電，流過Ls和Cs的電流按正弦曲線增長；當開關管Q1完全導通以后，Lds的值等于0，此時，輸入脈沖進入平頂階段，相當于輸入脈沖電壓的上升率為0，由于，輸入脈沖電壓的上升率遠遠小于分布電感Ls與分布電容Cs進行充、放電時電壓的上升率，因此，振蕩回路開始釋放能量，振蕩回路會產生阻尼振蕩。

　　由于分布電感Ls和分布電容Cs的時間常數相對于勵磁電感 比較小，所以分布電感Ls和分布電容Cs產生阻尼振蕩的過程主要發生在開關管Q1導通和關斷的一瞬間。當開關管Q1導通或關斷后不久，阻尼振蕩很快就會停止。當輸入電壓對分布電容Cs充滿電后，輸入電壓就完全加到勵磁電感 的兩端。如果是反激式開關電源，流過勵磁電感 的電流將隨時間從0開始線性增加；如果是正激式開關電源，流過勵磁電感 的電流將隨時間按梯形波曲線增長。

　　在開關管Q1導通期間，由于開關管的導通內阻非常小，分布電容Cds基本上是不起作用的。當開關管Q1由導通狀態轉換為關斷時，開關管漏極和源極之間的分布電容Cds將被接入電路中，分布電感Ls和勵磁電感 將同時產生反電動勢，并分別對分布電容Cds和Cs進行充、放電，電容與電感在交替進行能量交換的過程中，將產生串、并聯振蕩。

　　但由于勵磁電感 的時間常數比Ls、Cs和Cds的時間常數大好多，因此，在產生振蕩的過程中，主要由Ls、Cs和Cds三者產生作用。另外，在開關管開始關斷期間，由于Cds實際上是一個阻抗由小到大，其阻抗變化過程類似于電容充電的可變電阻，它只吸收能量，而不會釋放能量。因此，它在產生振蕩的過程中，只對充電曲線的上升速率起影響，而對放電曲線的下降速率不起影響。